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Résumé

On vient donc de modéliser l'action de l'air sur le tripale. Sa valeur moyenne lorsque le tripale tourne est représentée par :

 $$\left\{\begin{array}{l} \displaystyle \vec F_{moy} = \left(\b... ...rotation propre } \Omega \end{array}\right. \end{array}\right.$$

 $$\mbox{où }\quad S = \int_{r_0}^R \> \mbox{d}S \qquad,\qquad... ...2 \> \mbox{d}S \qquad,\qquad Q = \int_{r_0}^R r^3 \> \mbox{d}S$$

sont les caractéristiques géométriques d'une pale (sans prendre en compte le centre du boomerang).

La valeur "instantanée" de l'action de l'air sur le tripale est quant à  elle donnée par :

 $$\left\{\begin{array}{l} \displaystyle \vec F = \left(\begin{... ...nd{array}\right)_{(\vec x,\vec y, \vec z)} \end{array}\right.$$

 Sous-sections

• Comparaison avec le modèle du British
• centre de poussée $C$